Интенсивность излучения при заданном анодном напряжении рентгеновской трубки изменяется

Интенсивность излучения при заданном анодном напряжении рентгеновской трубки изменяется

Напряжение
Для ускорения электронов в трубке к ее полюсам необходимо приложить высокое напряжение. С увеличением напряжения, приложенного к трубке растет интенсивность лучей каждой длины волны λ в непрерывном спектре и полное излучение трубки. При этом смещается в сторону коротких волн не только длина граничной волны λ_мин, но и длина волны максимума кривой спектрального распределения интенсивности λ_м.
При изменении напряжения изменяется спектральный состав излучения. Спектральный состав тормозного излучения не зависит от тока и рода материала мишени трубки.
Практически вся мощность, выделяемая на мишени электронным пучком, преобразуется в теплоту. Поэтому рентгеновские трубки относятся к числу электронных приборов, номинальная мощность которых лимитируется, как правило, нагревом их мишени и анодного узла в целом.
Ток
При увеличении силы тока, протекающего через трубку, увеличивается число электронов, тормозящихся на аноде, следовательно, увеличивается излучение трубки.
С увеличением силы тока увеличивается интенсивность каждой длины волны спектра во столько раз, во сколько раз возрос ток. Форма кривой распределения интенсивности остается неизменной, граничная длина волны λ_мин и длина волны, отвечающая максимуму интенсивности, сохраняют свое значение. Интенсивность полного излучения трубки оказывается пропорциональной силе тока: I= k* i
где
I – интенсивность полного излучения трубки;
i – сила тока, протекающего через трубку;
k – коэффициент пропорциональности.
Материал анода
Влияние рода материала анода на излучение непрерывного спектра было исследовано Кейем еще в 1908 г. Оказалось, что полная энергия излучения трубки при одних и тех же напряжениях и силе тока через трубку I прямо пропорциональна атомному весу А элемента материала анода. Дальнейшие исследования показали, что полное излучение пропорционально атомному номеру Z, а не атомному весу А. Это был с установлено при измерениях полного излучения анодов. Более подробно о данной характеристике в данной работе изложено далее.

Источник

Помощь с написанием рефератов

Природа и свойства РИ. В рентгеновской трубке пучок электронов, эмитируемых катодом и разгоняемых электрическим полем до скоростей порядка 100000 км/с, ударяется об анод. Очень резкое торможение электронов, происходящее при ударе об анод, создаёт коротковолновое электромагнитное излучение, называемое тормозным РИ. При ударе электронов об анод происходит превращение части кинетической энергии электронов в энергию электромагнитного излучения, однако большая часть энергии электронов превращается в энергию молекулярно-теплового движения частиц анода, что вызывает его сильное нагревание.

Тормозное РИ имеет сплошной спектр. Это объясняется тем, что одни электроны тормозятся быстрее, другие медленнее, что и приводит к возникновению электромагнитного излучения с различными длинами волн.

По квантовой теории сплошной спектр тормозного излучения объясняется так: пусть кинетическая энергия электрона перед его соударением с анодом равна . Если часть А этой энергии превращается при соударении в тепло, то энергия фотона рентгеновского излучения будет равна:

Существование резкой коротковолновой границы в рентгеновском спектре объясняется так: при ударе электрона об анод в предельном случае он может отдать всю свою энергию на излучение. Тогда из формулы (1) следует, что

Это равенство и определяет коротковолновую границу рентгеновского спектра. Так как

где U – приложенная разность потенциалов и e – заряд электрона, то

Следовательно, минимальная длина волны тормозного излучения обратно пропорциональна напряжению трубки. Можно получить для нее выражение:

Коротковолновое рентгеновское излучение обычно обладает большей проникающей способностью, чем длинноволновое, и называется жестким, а длинноволновое – мягким.

Интенсивность рентгеновского излучения определяется эмпирической формулой:

где I – сила тока в трубке, U – напряжение, Z – порядковый номер атома вещества антикатода, k = 10-9 В-1.

При больших напряжениях в рентгеновской трубке наряду с рентгеновским излучением, имеющим сплошной спектр, возникает рентгеновское излучение, имеющее линейчатый спектр; последний налагается на сплошной спектр. Это излучение называется характеристическим, так как каждое вещество имеет собственный, характерный для него линейчатый рентгеновский спектр (сплошной спектр не зависит от вещества анода и определяется только напряжением на рентгеновской трубке).

Характеристические спектры сдвигаются в сторону больших частот с увеличением заряда ядра. Такая закономерность известна как закон Мозли:

где n — частота спектральной линии, А и В – постоянные.

Взаимодействие РИ с веществом. Когерентное (классическое) рассеяние. Рассеяние длинноволнового рентгеновского излучения происходит в основном без изменения длины волны, и его называют когерентным. Оно возникает, если энергия фотона меньше энергии ионизации: h n А .

Некогерентное рассеяние (эффект Комптона). Рассеяние рентгеновского излучения с изменением длины волны называют некогерентным, а само явление – эффектом Комптона.

Оно возникает, если энергия фотона рентгеновского излучения больше энергии ионизации h n > А. Это явление обусловлено тем, что при взаимодействии с атомом энергия фотона h n расходуется на образование нового рассеянного фотона рентгеновского излучения с энергией h n ¢ , на отрыв электрона от атома (энергия ионизации) и сообщение электрону кинетической энергии Ек: h n > h n ¢ + А + Ек. Так как во многих случаях h n >> А и эффект Комптона происходит на свободных электронах, то приближенно можно записать:

Изменение длины волны при комптоновском рассеянии определяется выражением , где λ – длина падающей рентгеновской волны, – длина рентгеновской волны после прохождения через вещество, λк = 2,4263∙10-12 м – комптоновская длина волны, φ – угол рассеяния падающего излучения.

Поглощение рентгеновского излучения описывается законом Бугера:

где m — линейный коэффициент ослабления, x – толщина слоя вещества, F 0 – интенсивность падающего излучения, F – интенсивность прошедшего излучения.

Определить поток рентгеновского излучения для трубки рентгенодиагностической установки с вольфрамовым катодом, работающей под напряжением 60 кВ и силе тока 2 мА.

Интенсивность рентгеновского излучения определяется эмпирической формулой:

где I – сила тока в трубке, U – напряжение, Z — порядковый номер атома вещества антикатода, k = 10-9 В-1.

Подставляя численные значения, получим:

Рентгеновская трубка аппаратного диагностического комплекса, работающая под напряжением 50 кВ при силе тока 2 мА, излучает 5∙1013 фотонов в секунду. Считая среднюю длину волны излучения равной 0,1 нм, найти КПД трубки, т.е. определить, сколько процентов составляет мощность рентгеновского излучения от мощности потребляемого тока

Рентгеновская трубка аппаратного диагностического комплекса, работающая под напряжением U = 50 кВ при силе тока I = 0,2 мА, излучает 9∙1012 фотонов в секунду. Считая частоту излучения ν = 2,9∙1018, найти КПД трубки.

КПД трубки определяется как выраженная в процентах доля мощности рентгеновского излучения от мощности потребляемого тока, т.е.

Затраченная мощность определяется как произведение силы тока через трубку на анодное напряжение:

Под полезной мощностью понимается энергия квантов рентгеновского излучения, испускаемая с анода трубки за единицу времени:

С учетом (2) и (3) выражение (1) перепишется:

Оценить сдвиг длин волн рентгеновских лучей при комптоновском рассеянии под углом 90 ° . Комптоновскую длину волны принять равной λк = 2,4∙10-12 м.

Изменение длины волны при комптоновском рассеянии определяется выражением

где λ – длина падающей рентгеновской волны, — длина рентгеновской волны после прохождения через вещество, λк = 2,4263∙10-12 м – комптоновская длина волны, φ – угол рассеяния падающего излучения. Подставляя численные значения в (1), получим:

Скорость электронов, подлетающих к аноду рентгеновской трубки диагностической установки, в среднем составляет 160000 км/с. Определить длину волны коротковолновой границы сплошного рентгеновского спектра. Зависимостью массы электрона от скорости пренебречь.

Кинетическая энергия электронов при их ударе об анод превращается в энергию фотона рентгеновского излучения, следовательно, можно записать:

Отсюда легко выразить и рассчитать минимальную длину волны рентгеновского излучения:

В качестве экрана для защиты врача-рентгенолога от рентгеновского излучения в диагностической установке используют свинец толщиной 0,5 см. Его коэффициент поглощения равен 52,5 см-1. Какой толщины нужно взять алюминий, имеющий коэффициент поглощения 0,765 см-1, чтобы он экранировал в той же степени?

В соответствии с законом поглощения интенсивность прошедшего пучка рентгеновских лучей определяется выражением:

где Φ0 – интенсивность падающего пучка, μ – коэффициент поглощения вещества, l – толщина слоя.

Поскольку и свинцовая и алюминиевая пластинки экранируют одинаково, то интенсивности прошедших через них рентгеновских пучков будут одинаковы, т.е. Φс = Φа. Отсюда

При увеличении толщины слоя графита на 0,5 см интенсивность прошедшего пучка рентгеновских лучей уменьшилась в 3 раза. Определить линейный коэффициент ослабления графита для данного излучения.

Интенсивность прошедшего пучка рентгеновского излучения определяется выражением

где J0 – интенсивность рентгеновского пучка, падающего на графит, J – интенсивность прошедшего пучка, μ – линейный коэффициент ослабления рентгеновского излучения, d – толщина слоя графита.

По условию задачи . С учетом этого (1) перепишется:

Проведя сокращение и логарифмирование обеих частей (2), после несложных преобразований получим:

ЗАДАЧИ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОГО РЕШЕНИЯ

Определить коротковолновую границу λmin сплошного спектра рентгеновского излучения, если рентгеновская трубка работает под напряжением U = 30 кВ.

Вычислить максимальную длину волны в спектре рентгеновских лучей, которые испускает трубка рентгенодиагностической установки, находящаяся под напряжением 50 кВ.

Определить частоту излучения рентгенодиагностической установки, если известно, что при увеличении анодного напряжения в 1,5 раза она изменилась на 5∙1018 с-1.

Для регулирования лучевой нагрузки на пациента используется графитовый щиток. Определить линейный коэффициент ослабления графита, если при увеличении толщины слоя графита на 0,5 см интенсивность прошедшего пучка рентгеновских лучей уменьшилась в 3 раза.

При проведении рентгеновской диагностики для защиты пациента используется свинцовый экран. Сколько слоев половинного ослабления содержит экран, если он уменьшает интенсивность пучка рентгеновских лучей в 16 раз?

Источник

Источники ионизирующего излучения

Рассмотрим источники ионизирующего излучения по пунктам классификации. Согласно классификационной схеме (рис. 1) тормозное излучение получают на рентгеновских аппаратах, в ускорителях электронов и от β-источников С мишенью.

Рентгеновские аппараты . Рентгеновская установка состоит из рентгеновского излучателя, источника высокого напряжения и пульта управления (рис. 2). Высоковольтный генератор прeобразует напряжение сети в напряжение питaния рентгеновской трубки. Высоковольтный генератор включаeт в сeбя: преобразователи переменного тока в пoстоянный (диоды кенотронов), конденсаторы для фильтрaции и удваивания напряжения, трaнсформаторы накала рентгеновской трубки, выключатели и защитные устройства, трансформаторы накала кенотронов.

Пульт управления содержит группу приборов, которые служат для измерения и регулирования времени, тока, напряжения и частоты.

Рис. 1. Общая классификация —

Источники ионизирующего излучения

Рентгеновский излучатель (рис. 3) состоит из рентгеновской трубки и защитного кожуха, заполненного изолирующей средой: трансформаторным маслом, воздухом или газом под давлением. Оболочка трубки представляет собой заполненный стеклянный баллон или выполнена по металлокерамической технологии. Нить накала чаще всего выполняется из вольфрама. Нагретая до температуры 2200. 2500 о С током нить накала является источником свободных электронов. Фокусирующие пластины создают вокруг катода электрическое поле такой конфигурации, при которой свободные электроны движутся к аноду узким электронным пучком. При торможении электронного пучка на аноде почти вся кинетическая энергия электронов превращается в энергию рентгеновского излучения. Эта часть энергии зависит от анодного напряжения U и порядкового номера материала анода Z:

Например, при использовании вольфрамового анода и напряжении на трубке 60 кБ в энергию рентгеновского излучения превращается немногим >0,1 % энергии тормозящихея электронов. При напряжении 100 кВ КПД трубки увеличивается до 1 %. При 2 МэВ он достигает 10 %, а при 15 МэВ >50 %.

Рис. 2. Структурная схема рентгеновской установки .

С увеличением тока трубки при постоянном напряжении возрастает интенсивность излучения (рис. 4, а). Увеличение ускоряющего напряжения при заданном анодном токе изменяет спектр излучения со смещением максимума излучения в сторону коротких волн: λ_min = 12,4 / U (рис. 4,б).

Рис. 3. Схема рентгеновской трубки: 1 — катод; 2 — фокусирующие пластины; 3 — нить накала; 4 — анод .

Для характеристики оптических свойств рентгеновских трубок вводят понятия действительного и эффективного фокусных пятен трубки. Действительнымфокусным пятном называют участок поверхности мишени, на котором преимущественно тормозится пучок электронов, эффективным фокусным пятном, или оптическим фокусом, — проекцию действительного фокусного пятна в направлении оси рабочего пучка излучения на плоскость, перпендикулярную к этой оси.

Различают трубки с круглым и линейным (с отношением сторон ≤1,25) оптическими фокусами. Круглый фокус получают с помощью нити накала в виде плоской архимедовой спирали, линейный — посредством нити накала в форме цилиндрической спирали.

Рис. 4. Зависимость интенсивности рентгеновского излучения от тока (а) и напряжения (б): 1 — малый ток; 2 — большой ток; 3 — низкое напряжение; 4 — высокое ускоряющее напряжение .

Для улучшения четкости изображения на рентгенограммах желательно иметь фокусные пятна возможно меньщих размеров. В то же время уменьшение размеров действительного фокусного пятна при данной эффективности системы охлаждения анода снижает мощность рентгеновской трубки. Это вызвано тем, что удельная электрическая нагрузка на фокусное пятно, т.е. мощность, приходящаяся на единицу его площади, ограниченна. Например, для медного анода с вольфрамовой мишенью удельная нагрузка не может превыщать 2200. 2500 Вт/(мм 2 • с). Поэтому щироко применяют трубки с линейным фокусом, в которых можно получить оптический фокус, значительно меньщий действительного по величине (рис. 5). Б этих трубках действительное фокусное пятно имеет форму прямоугольника, в то время как оптический фокус представляет собой квадрат.

Рис. 5. Схема формирования оптического фокуса рентгеновской трубки: 1 — действительное фокусное пятно; 2 — сечение электронного пучка; 3 — анод; 4 — оптический фокус .

Электрические свойства рентгеновской трубки характеризуются анодным напряжением U, анодным током I_а. и током накала l_н (рис. 6). На начальном участке кривых повышение анодного напряжения вызывает увеличение анодного тока. Это объясняется тем, что по мере возрастания напряжения все большее число электронов из электронного облака, образованного раскаленной спиралью, приобретает скорость, достаточную для преодоления тормозящего поля пространственного заряда к катоду трубки. При определенном для данного тока накала анодном напряжении все электроны, покинувшие катод, достигают анода. При этом наступает режим насыщения, при котором дальнейшее увеличение анодного напряжения не повышает анодный ток. На этом участке характеристики, называемом участком насыщения, анодный ток зависит только от тока накала, т.е. от числа свободных электронов. Участок насыщения является рабочим участком рентгеновской трубки. В условиях эксплуатации энергия рентгеновского излучения регулируется изменением анодного напряжения, а интенсивность излучения — изменением тока накала.

Рис. 6. Электрические характеристики рентгеновской трубки .

В рентгенодефектоскопических аппаратах используют трубки, различные по конструкции и способам получения и формирования пучка излучения. Выбор рентгеновской трубки для конкретных условий контроля определяется его схемой, конструктивными особенностями просвечиваемого объекта, его материалом, толщиной и т.д.

В радиационной дефектоскопии чаще всего используют двухэлектродные рентгеновские трубки напряжением до 420 кВ. При более высоких напряжениях нaблюдаются автоэлектронная эмиссия, электрическиe пробои, рaссеяние и отражение электронов. Пoэтому высоковольтные трубки не мoгут быть двухэлектродными, a только секционными, состoящими из катода, промежуточных электродов и пoлого анода. Числo промежуточных электродoв и напряжения нa них подбирают так, чтoбы исключить возможнoсть вoзникновения автоэлектронной эмиссии. Полый анод пoлностью улавливает отраженные электроны, a большое расстояние мeжду катодом и анодом прeдотвращает электрические пробoи. Анод секционной трубки имеeт фокусирующую катушку, пoзволяющую рeгулировать рaзмеры фокусного пятна.

Для просвечивания объектов со свободной полостью внутри, доступ к которым затруднен, предназначены также рентгеновские трубки с вынесенным анодом (рис. 7). Анод трубки представляет собой медную полую трубу, далеко выступающую за пределы стеклянной колбы. Вольфрамовая мишень находится внутри этой трубы, в конце ее консольной части. Снаружи на трубу надевают тонкостенную латунную оболочку, в промежутке между трубой и оболочкой циркулирует охлаждающая вода.

Рис. 7. Рентгеновская трубка с вынесенным анодом .

Для этого нa трубу анода надевают специальную фoкусирующую катушку, при прохождении электрического тoка чeрез котoрую создается магнитное поле, cуживающее электронный пучок. Степень фокусировки пучкa регулируется изменением тока катушки. B зависимости oт констpукции излучающей части вынесенного анода мoгут быть пoлучены рабочие пучки излучения рaзличной формы: кольцевой (рисунок 8, а), направленной (рисунок 8, б) и торцовой (рисунок 8, в). B последнем случае анод имеeт тaк нaзываемую «прострельную» мишень, представляющую собoй тонкую медную стенку.

Рис. 8. Излучающая часть полого анода .

Для просвечивания движущихся объектов и в случаях, когда нужно получить минимальный оптический фокус при большой мощности, применяют трубки с вращающимся анодом (рисунок 9). В этих трубках вращается вольфрамовая мишень в форме усеченного конуса, на боковую поверхность которого направлен поток электронов, испускаемых катодом. Подобное устройство позволяет повысить мощность этой трубки по сравнению с трубками с неподвижным анодом в десятки раз. В трубках с вращающимся анодом вал, на котором укреплена мишень, является ротором асинхронного двигателя. Статор двигателя расположен снаружи трубки. Поскольку охлаждение анода осуществляется только в результате вращения мишени, эти трубки эффективны при времени экспозиции до 5 с; дальнейшее увеличение его резко сокращает их мощность.

Трубка с вращающимся анодом и обычные двухэлектродные трубки могут быть выполнены двухфокусными. Катод двухфокусной трубки имеет две спирали: большую и малую, позволяющие получить два различных по величине линейных фокуса. Благодаря этому расширяется диапазон применения данной трубки.

Особый класс составляют импульсные рентгеновские трубки. Свободные электроны в них получают в результате автоэлектронной эмиссии при создании у катода трубки электрического поля напряженностью > 108 В/м. Импульсные трубки называют также трубками с «холодным» катодом (в отличие от трубок с «горячим» катодом, в которых для получения свободных электронов используют термоэлектронную эмиссию).

По конструкции различают двух- и трехэлектродные импульсные рентгеновские трубки. Наиболее распространены двухэлектродные трубки. В такой трубке анод представляет собой остро заточенную вольфрамовую иглу, расположенную по оси вакуумной колбы, а катод — диск или цилиндр с заостренными кромками, концентрично расположенный относительно анода. Электроды трубки выполняют заостренными для увеличения напряженности электрического поля.

Рис. 9. Рентгеновская трубка с вращающимся анодом: 1 — анод; 2 — стержень анода; 3 — ротор; 4 — катод; 5 — баллон .

Недостатком двухэлектродных импульсных трубок является нестабильность интенсивности и спектрального состава излучения, обусловленная тем, что напряжение на аноде, при котором происходит пробой анодно-катодного пространства, сильно изменяется от включения к включению. В трехэлектродных импульсных трубках этот недостаток устраняют введением в трубку дополнительно поджигающего электрода.

При приложении импульса пониженного напряжения (

10 кВ) между поджигающим электродом и катодом в строго заданный момент времени возникает дуговой разряд, который затем переходит в разряд между анодом и катодом.

Импульсные трубки имеют большую мгновенную мощность, а достигнутая частота повторения импульса ≤550 Гц. Мощность дозы излучения на расстоянии 1 м ≤2 Р/мин, тогда как трубки с горячим катодом при таких же напряжениях (250. 300 кВ) дают до 10 Р/мин. Ресурс работы импульсных рентгеновских трубок много меньше, чем трубок накала. В России широкое применение нашли импульсные аппараты сер. АРИНА с анодным напряжением 170. 240 кВ для контроля изделий толщиной 30.. .40 мм.

По виду высоковольтной электрической изоляции рентгеновской трубки в защитном кожухе или блок-трансформаторе (моноблоке) рентгеновская промышленная аппаратура подразделяется на рентгеновскую аппаратуру:

• с масляной высоковольтной изоляцией (применяют трансформаторное масло, обработанное дополнительно на фильтр-прессе и в вакуумной камере, а также специальное синтетическое масло);
• с высоковольтной газовой изоляцией под давлением (используют фреон или шестифтористую серу под давлением 3•105 Па);
• с воздушной высоковольтной изоляцией рентгеновской трубки в защитном кожухе.

Аппараты, в которых в качестве высоковольтной изоляции служит атмосферный воздух, встречаются редко.

По геометрии рабочего пучка рентгеновского излучения блок-трансформаторы(защитные кожухи) с рентгеновскими трубками подразделяются на следующие основные типы:

• рентгеновские с направленным выходом рентгеновского излучения, например в форме конуса с углом при вершине 30. 60°;
• рентгеновские с панорамным (круговым) выходом рентгеновского излучения.

В рентгеновской аппаратуре с анодным напряжением в диапазоне 0,4 . 2,0 МВ, когда генерируемое на аноде тормозное излучение «просвечивает» само зеркало анода, различают отраженный пучок излучения и проходящий.

Излучение проходящего пучка обладает значительно большей энергией, чем излучение отраженного пучка (благодаря фильтрации мягкой составляющей тормозного излучения в материале анода рентгеновской трубки).

В настоящее время для промышленной рентгенодефектоскопии применяют в основном переносные рентгеновские аппараты с постоянной нагрузкой в виде:

• переносного (транспортабельного) блок-трансформатора (моноблок) с рентгеновской трубкой;
• переносного пульта управления чемоданного типа;
• комплекта соединительных низковольтных кабелей (и водопроводных шлангов для охлаждения блок-трансформатора).

Современную переносную (портативную) рентгеновскую аппаратуру разрабатывают и изготовляют едиными сериями с учетом возможности просвечивания материалов в широком диапазоне толщин. За базу построения такой серии аппаратов принимают анодное напряжение рентгеновской трубки.

Большинство ведущих иностранных фирм принимают следующий базовый ряд наибольшего напряжения рентгеновской трубки: 10 80; 50 140; 50. 200 (220); 80. 300; 35 160; 60 250; 100.. .400 кВ.

В России выпускаются портативные рентгеновские аппараты серии «Шмель» с анодным напряжением 80 . 220 кВ для контроля изделий толщиной до 50 мм.

Импульсная рентгеновская аппаратура . К разряду переносной аппаратуры для промышленного просвечивания можно отнести и импульсную рентгеновскую аппаратуру с анодными напряжениями до 0,5 МВ. Принцип действия их основан на возникновении кратковременной (0,1 . 0,2 мс) вспышки тормозного рентгеновского излучения при электрическом пробое вакуума в двухэлектродной рентгеновской трубке (с холодным катодом) под действием импульса анодного высокого напряжения (220 . 280 кВ), возникающего на вторичной обмотке высоковольтного трансформатора при разряде накопительной емкости (Ир = 7,5 . 10 кВ) через первичную обмотку высоковольтного трансформатора.

Передвижная (разборная) рентгеновская аппаратура для промышленного просвечивания предназначена для работы в лабораторных условиях. Она позволяет оборудовать временные (передвижные) и стационарные рентгенодефектоскопические установки.

источники ионизирующего излучения

Атомные ядра всех химических элементов состоят из элементарных частиц — протонов и нейтронов. Протон и нейтрон считают двумя различными зарядовыми состояниями одной и той же частицы, именуемой нуклоном . Количество протонов в ядре обозначается Z, нейтронов — N. Полное число нуклонов в ядре А = N + Z называется массовым числом ядра.

Большая часть химических элементов имеет несколько разновидностей атомов, отличающихся друг от друга числом нейтронов N в ядре. Такие атомы (и, соответственно, ядра) именуют изотопами. К настоящему времени известно около 300 устойчивых и свыше 1000 неустойчивых изотопов.

Атомы, имеющие одно и то же полное число нуклонов в ядре А, но различающиеся числом протонов Z, называют изобарами. Устойчивые изобары большей частью встречаются парами: 40 Аг и 40 Са, 54 сг и 54 Fe, 112 Cd и 112 Sn. Известно 59 устойчивых изобарных пар и 5 изобарных триад.

Конкретное ядро с данными А и Z называют нуклидом .

Рис. 10. Отклонение излучений в электронном поле .

Альфа-частицы представляют собой ядра гелия, состоящие из двух протонов и двух нейтронов. Они несут положительный заряд, равный 2 ед. заряда, отклоняются в магнитном и электрическом полях (рис. 10). Пробег (α-частиц в веществе мал, в воздухе достигает 11 см, в биологической ткани 0,1 мм, (α-частицы полностью поглощаются слоем алюминия 0,01 мм.

Бета-частицы — это электроны или позитроны. Под действием магнитного и электрического полей они отклоняются от прямолинейного направления, пробег их в воздухе достигает 10 м, в биологической ткани 10. 12 мм и полностью поглощаются 6-мм листом из алюминиевого сплава или слоем свинца толщиной 1 мм.

Гамма-излучение представляет собой электромагнитное излучение с очень короткой длиной волны (

0,1 нм); заряда не несет, магнитным и электрическим полями не отклоняется; γ-излучение может проникать через стальные изделия толщиной до 500 мм, что обусловливает его преимущественное использование для дефектоскопии материалов.

Рис. 11. Конструкции радиоактивных дефектоскопических источников отечественного производства: а, б — заваренных; в — завальцованного; 1 — наружная ампула; 2, 5 — крышки; 3 — активная часть; 4 — внутренняя ампула .

Гамма-излучение может быть получено при распаде как естественных, так и искусственных изотопов. Последние получают облучением активных заготовок в нейтронных потоках ядерных реакторов ( 60 Со, 192 Ir), разделением остаточных продуктов деления горючего ядерного реактора ( 137 Cs, 90 Sr) облучением неактивных заготовок — мишеней на циклотронах ( 55 Fe, 54 Mn ). Естественные изотопы ( 226 Rа и 232 Th) для радиационного контроля не используются. Изотопы являются активной частью источника ионизирующего излучения. Их помещают в герметизированные ампулы. Ампулы могут быть заваренные, завальцованные и на резьбе (рис. 11 и 12). Способ герметизации, материал и число ампул зависят от МЭД излучения физического состояния и свойств изотопов. Основными радиационно-дефектоскопическими характеристиками изотопов являются: энергия излучения Е, мощность экспозиционной дозы Р, удельная активность источника, период полураспада (Т_1/2).

Рис. 12. Конструкции радиоактивных дефектоскопических источников ионизирующего излучения на резьбе и сварного: 1 — наружная ампула; 2, 5 — крышки; 3 — активная часть; 4 — внутренняя ампула; б-баллон .

Радиоактивные источники быстрых нейтронов . Ядра некоторых радионуклидов при распаде испускают α-частицы или γ-кванты с энергией, превышающей порог реакций (α, n) и (γ, n) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия α-частиц, испускаемых α-радиоактивными нуклидами ( 210 Ро, 227 Ас, 242 Сm), обычно 5. 6 МэВ. Под воздействием таких частиц реакция (α, n) с относительно большой вероятностью осуществима лишь на ядрах некоторых легких элементов (бериллий, бор, фтор, литий), которые в основном и используются в качестве мишеней в рассматриваемых источниках ионизирующего излучения. В зависимости от энергии α-частиц максимальная энергия нейтронов, возникающих в реакции (α, n) на бериллии, боре и фторе, не превышает соответственно 10. 12,

3 МэВ, а средняя энергия нейтронов для этих источников ионизирующего излучения соответственно 3,5 .. .4,5; 2,5 . 3 и 1. 1,5 МэВ.

Сравнивая энергию γ-излучения радионуклидов с энергией связи нейтронов в различных атомных ядрах, видим, что при создании фотонейтронных источников в качестве источников γ-излучения можно использовать ограниченное число радионуклидов, а как мишени только бериллий и дейтерий, у которых энергия связи нейтронов в ядрах соответственно 1,6665 и 2,226 МэВ. Реакцию (γ, n) могут вызвать лишь γ—кванты, энергия которых превышает указанную энергию связи нейтрона.

Конструктивно фотонейтронные источники ионизирующего излучения обычно представляют собой блок из бериллия или тяжелой воды с линейными размерами в несколько сантиметров, внутри которого размещается в герметичной ампуле источник γ-излучения.

Из различных фотонейтронных источников ионизирующего излучения наиболее широко применяют ( 124 Sb + Ве)-источник, что объясняется относительно большим периодом полураспада 124 Sb (60 дней) и возможностью получения высокой удельной активности сурьмы.

Существенными недостатками всех активных фотонейтронных источников ионизирующего излучения являются:

• малые периоды полураспада пригодных радионуклидов,
• сложность получения требуемых активностей
• высокий фон γ-излучения.

Среди радиоактивных источников нейтронов особое место занимают источники 238 Pu , 242 Сm, 244 Сm, 252 Cf, основанные на спонтанном (самопроизвольном) делении ядер.

Наиболее предпочтительным для изготовления является 252 Cf.

Так как при радиационном контроле используют в основном тепловые нейтроны, то быстрые нейтроны, выходящие из радиоактивного источника ионизирующего излучения, пропускают через замедлитель, выполненный из легких элементов. При этом поток тепловых нейтронов становится в 103 раз меньше потока быстрых нейтронов, выходящих из источника .

При просвечивании изделий в случае использования геометрии узкого пучка излучения (отношение длины коллиматора к его ширине ≥1О : 1) степень ослабления потока быстрых нейтронов из источника в поток тепловых нейтронов в месте установки детектора 106. Таким образом, если необходима плотность потока тепловых нейтронов 10 4 с -1 * см -2 , то соответствующий выход быстрых нейтронов из источника должен составлять 10 10 с -1 * см -2 .

В продолжение данной темы читайте еще об одном источнике ионизирующего излучения на странице Гамма-дефектоскоп .

Другие страницы по теме » Источники ионизирующего излучения (ИИИ)»:

Источник